Т
<суб> 1 = Т < ш> <суб> 2
<р> Мы видели также, что средняя кинетическая энергия системы была связана с температурой через
<р>, где к
<суб> В называется Больцмана постоянна и имеет значение к
<суб> B = 1.381 х 10 -23 Дж /К. Напомним, что (3.8) является условием теплового равновесия. Таким образом, мы должны быть в состоянии связать его с температурой.
Заметив, что энергия участвует в знаменателе отношений, мы привести к
четкости
(4.1)
<р> Мы призываем Лобовое фундаментальную температуры. Это связано с нормальной температурой в градусах Кельвина по тегам <р> т = к
<суб> BT
<р> Обратите внимание, что основная температура имеет единицы энергии. Это позволяет нам связать наше определение энтропии в классической
S =
к
<суб>
B S <р>, где S
является классическим энтропия
<р> Пример:.
<р> Предположим, что У
<суб> л> У
<суб> 2, и что количество энергии D У
извлекается из S
<суб> 1 и помещается в S
<суб> 2. Тогда общее изменение энтропии РСИС
<р> (4,2)
<р> С У
<суб> л> У
<суб> 2, мы имеем т < суб> 1> т <суб> 2, и, таким образом количество по праву является положительным, тем самым показывая, что общее изменение энтропии положительно, когда энергия течет из горячего системы в более холодное.
<р> Как мы можем увеличить энтропию системы? Есть три способа. Мы можем
<р> 1. Увеличение числа частиц, D N
.
<Р> 2. Увеличение объема, D В
.
< р> 3. Добавить энергию в систему, D У
(Эта энергия в конечном итоге должны появиться в виде тепла).
<р> Теперь рассмотрим две системы, которые принесли в тепловой контакт.
В общем, и за все время, мы должны иметь
U =
У
<суб> L + У
<суб> 2 = < EM> У
<суб> 1,0 + У
<суб> 2,0
Функция кратности тогда
<р> и содержит, как один из доступные состояния, исходное состояние г
( У
<суб> 1,0) г
( У
<суб> 2,0) , Так есть и другие государства также доступны в настоящее время, мы видим, что, в общем, г
( У
) ³ г
( У
<суб > 1,0) г
( У
<суб> 2,0).
На