Т <суб> 1 = Т < ш> <суб> 2 <р> Мы видели также, что средняя кинетическая энергия системы была связана с температурой через <р>, где к <суб> В называется Больцмана постоянна и имеет значение к <суб> B = 1.381 х 10 -23 Дж /К. Напомним, что (3.8) является условием теплового равновесия. Таким образом, мы должны быть в состоянии связать его с температурой. Заметив, что энергия участвует в знаменателе отношений, мы привести к четкости (4.1) <р> Мы призываем Лобовое фундаментальную температуры. Это связано с нормальной температурой в градусах Кельвина по тегам <р> т = к <суб> BT <р> Обратите внимание, что основная температура имеет единицы энергии. Это позволяет нам связать наше определение энтропии в классической S = к <суб> B S <р>, где S является классическим энтропия <р> Пример:. <р> Предположим, что У <суб> л> У <суб> 2, и что количество энергии D У извлекается из S <суб> 1 и помещается в S <суб> 2. Тогда общее изменение энтропии РСИС <р> (4,2) <р> С У <суб> л> У <суб> 2, мы имеем т < суб> 1> т <суб> 2, и, таким образом количество по праву является положительным, тем самым показывая, что общее изменение энтропии положительно, когда энергия течет из горячего системы в более холодное. <р> Как мы можем увеличить энтропию системы? Есть три способа. Мы можем <р> 1. Увеличение числа частиц, D N . <Р> 2. Увеличение объема, D В . < р> 3. Добавить энергию в систему, D У (Эта энергия в конечном итоге должны появиться в виде тепла). <р> Теперь рассмотрим две системы, которые принесли в тепловой контакт. В общем, и за все время, мы должны иметь U = У <суб> L + У <суб> 2 = < EM> У <суб> 1,0 + У <суб> 2,0 Функция кратности тогда <р> и содержит, как один из доступные состояния, исходное состояние г ( У <суб> 1,0) г ( У <суб> 2,0) , Так есть и другие государства также доступны в настоящее время, мы видим, что, в общем, г ( У ) ³ г ( У <суб > 1,0) г ( У <суб> 2,0). На Отношения между температура и энтропия
Больцмана распределение тепловой физики Лекция Notes