, который находится в тепловом контакте с резервуаром, в определенной квантовом состоянии с Сеть энергия е <суб> с. Пусть У быть полная энергия комбинированной системы (резервуара и S ). Когда мы указываем, что S должно быть в квантовом состоянии с , проблема сводится к вопросу определения того, что является число доступных состояний в резервуаре на соответствующем энергии е? Это происходит потому, что мы знаем, что вероятность того, что система находится в состоянии с связано с множественностью всей системы. Но кратность всей системы только кратность раз пластовых кратность S . Тем не менее, поскольку мы уже указали состояние S , кратность всей системы только кратность водохранилища. Если система S имеет энергию е <суб> ы, то энергия резервуар У <суб> 0 - е <суб> с. Таким образом, кратность водохранилища г ( У <суб> 0-е <суб> с). Согласно основному постулату, вероятность того, что система находится в одном из квантовых состояний в определенном энергетическом е <югу> 1is то Р (е <суб> 1) = < EM> г ( У <суб> 0-е <суб> 1) <р> Обратите внимание, что это отличается от отношений мы столкнулись, прежде чем между вероятностью и кратность. Раньше мы спрашивали, что вероятность нахождения государство в определенной квантовом состоянии, учитывая энергия е <суб> с. Там вероятность была Р (особое состояние) = 1 / г (е <суб> ы) <р> Теперь, мы просим, что вероятность нахождения системы в любом квантовом состоянии с энергией Е <суб> ы (и удовлетворить любые другие условия, которые мы размещаем на нем), из всех стран, доступных для него. Здесь вероятность Р (е <суб> с) = г (е <суб> ы) <р> Возвращаясь к системе в связаться с резервуаром, мы можем спросить, что это отношение вероятности того, что система находится в одном из квантовых состояний с энергией е <суб> LTO вероятность того, что система находится в одном из квантовых состояний с энергией е <суб> 2. Тогда мы получим <р> (5.1) <р> Мы можем переформулировать это в терминах энтропии. Вспоминая определение энтропии, мы видим, что отношение становится <р> или <р> (5. 2) <р>, где Ds = S ( У <суб> 0 -e <суб> 1) - с ( У
Свободная энергия Гельмгольца теплофизики Лекция Примечания