<суб> 0-е <суб> 1) и S ( У <суб> 0-е <суб> 2) в виде рядов Тейлора вокруг энтропии водохранилища, с ( У <суб> 0), мы получаем <р> а, так это становится <р> (5,3) <р> Если мы позволим резервуар стать бесконечно большой, все более высокого порядка равны нулю. Подставляя это в Ds, мы видим, что <р> (5,4) <р> Таким образом, вероятность того, становится <р> (5,5) <р> Термин вида ехр ( -e /т) называется фактор Больцмана. <р> Использование Больцмана факторы, мы можем построить еще одну функцию, которая имеет большое применение в теплофизике. Эта функция разделов, и это определено быть <р> (5,6) <р> Это сумма за факторов Больцмана, связанные со всеми из разрешенных состояний. <Р> Обратите внимание что функция распределения выступает в качестве постоянного нормализации для <р> Больцмана фактором, который следует использовать в качестве измерения вероятности (5.7) Этот результат является одним из самых полезных те, в статистической физике. В результате этого, мы можем определить наиболее вероятный результат любого экспериментального измерения в теплофизике <р> Пример:. <Р> Учитывая система в контакте с резервуаром, что средняя энергия система? <р> (5,8) <р> В качестве конкретного примера рассмотрим одну частицу с двумя энергетическими состояниями. <р> так <р> как. <р> Определим теплоемкость системы при постоянном объеме, как <р> (5,9) <р> Так лиза безразмерной в основных единицах, мы видим, что С <суб> В тоже безразмерная в этих единицах. Теплоемкость определяется как теплоемкостью на единицу массы. Для системы описанного выше, теплоемкость <р> Если мы график как /Е и C <суб> В качестве функций Т /Е, мы получаем шишку в сюжете <С суб> V стихи т /EIS называется Шоттки аномалия. <р> Для остальной части обсуждения, мы хотим, чтобы использовать обратимый процесс. Это процесс, который система отклоняется не более чем на бесконечно малой суммы от равновесного состояния. Рассмотрим кубический системы в квантовом состоянии, связанного с энергией е <суб> с. Сжатие системы от объема В до объема В Forums - D В . Пусть изменение происходить достаточно медленно, что система остается в квантовом состоянии в течение всего процесса. Это называется изотропным проце теплоемкость
обратимых процессов
Свободная энергия Гельмгольца теплофизики Лекция Примечания